Ergebnisse und Zusammenfassung

Wie die Tabelle

$$\begin{array} {\vert c\vert r\vert c\vert c\vert} \hline L_... ...\hline period. RB & 852 & 0,289 & 5,830 \\ \hline\end{array}$$

zeigt, steigt die Curietemperatur T_c ebenso wie der kritische Exponent $\beta$ mit zunehmender Schichtdicke in z-Richtung an. Anfangs ist der Anstieg stärker, bei größeren Werten von L₃ verflacht er allmählich.
Verglichen mit den theoretischen Werten für $\beta$ ist festzustellen, daß die bei unserem Computerexperiment erhaltenen Daten um 15 bis 20% unter den theoretischen liegen. Zwar haben wir für die Austauschwechselwirkung J mit $J = 16,3\mbox{ meV}$ einen Wert verwendet, der korrekterweise nur für ein System mit periodischen Randbedingungen in allen drei Achsenrichtungen zu verwenden wäre, doch selbst dieser Umstand scheint keine ausreichende Erklärung dafür zu liefern, daß der kritische Exponent gegen einen zu niedrigen Wert strebt.
Ähnliches gilt für den kritischen Exponenten $\delta$. Dieser fällt schon bei wenigen Schichten schnell ab und nähert sich bei Systemen mit mehr Schichten langsam dem für ein 3D-Ising Modell erwarteten Wert.
Zu erwähnen wäre weiters, daß sich die Kumulanten U_L für unterschiedliche Dimensionen in x-y-Richtung und konstante Dimension in z-Richtung nicht in einem ,,Punkt``, sondern in einem Bereich von zirka 10 K schneiden. Innerhalb dieses Temperaturbereichs wurde T_c so bestimmt, daß die mittlere quadratische Abweichung der Regressionsgeraden für den doppellogarithmischen Plot $\log_{10}(M/M_s)$ gegen $\log_{10}(1-T/T_c)$ minimal wird.
Die den Maxima der Funktionen $\chi(T)$ und C(T) entsprechenden kritischen Temperaturen weichen von dem über den Kumulanten bestimmten Wert von T_c ab, bei steigender Systemgröße in x-y-Richtung nähern sie sich jedoch etwas an.